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Charge asymmetry in the processes e+e-→μ+μ-γ and e+e-→π+π-γ is measured using 232 fb-1 of data collected with the BABAR detector at e+e- center-of-mass energies near 10.58 GeV. An observable is introduced and shown to be very robust against detector asymmetries while keeping a large sensitivity to the physical charge asymmetry that results from the interference between initial- and final-state radiation (FSR). The asymmetry is determined as a function of the invariant mass of the final-state tracks from production threshold to a few GeV/c2. It is compared to the expectation from QED for e+e-→μ+μ-γ, and from theoretical models for e+e-→π+π-γ. A clear interference pattern is observed in e+e-→π+π-γ, particularly in the vicinity of the f2(1270) resonance. The inferred rate of lowest-order FSR production is consistent with the QED expectation for e+e-→μ+μ-γ, and is negligibly small for e+e-→π+π-γ.
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2015). Measurement of initial-state-final-state radiation interference in the processes e+e- →μ+μ-γ and e+e- →π+π-γ. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 92(7) [10.1103/PhysRevD.92.072015].
Measurement of initial-state-final-state radiation interference in the processes e+e- →μ+μ-γ and e+e- →π+π-γ
Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Grauges E.;Palano A.;Eigen G.;Stugu B.;Brown D. N.;Kerth L. T.;Kolomensky Yu. G.;Lee M. J.;Lynch G.;Koch H.;Schroeder T.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;So R. Y.;Khan A.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Kravchenko E. A.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Yu.;Lankford A. J.;Dey B.;Gary J. W.;Long O.;Franco Sevilla M.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;West C. A.;Eisner A. M.;Lockman W. S.;Panduro Vazquez W.;Schumm B. A.;Seiden A.;Chao D. S.;Cheng C. H.;Echenard B.;Flood K. T.;Hitlin D. G.;Kim J.;Miyashita T. S.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Rohrken M.;Andreassen R.;Huard Z.;Meadows B. T.;Pushpawela B. G.;Sokoloff M. D.;Sun L.;Ford W. T.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Ayad R.;Toki W. H.;Spaan B.;Bernard D.;Verderi M.;Playfer S.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Garzia I.;Luppi E.;Piemontese L.;Santoro V.;Calcaterra A.;De Sangro R.;Finocchiaro G.;Martellotti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Zallo A.;Contri R.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Bhuyan B.;Prasad V.;Adametz A.;Uwer U.;Lacker H. M.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Prell S.;Ahmed H.;Gritsan A. V.;Arnaud N.;Davier M.;Derkach D.;Grosdidier G.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Malaescu B.;Roudeau P.;Stocchi A.;Wang L. L.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Coleman J. P.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Sacco R.;Cowan G.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Fritsch M.;Gradl W.;Griessinger K.;Hafner A.;Schubert K. R.;Barlow R. J.;Lafferty G. D.;Cenci R.;Hamilton B.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Cowan R.;Cheaib R.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Neri N.;Palombo F.;Cremaldi L.;Godang R.;Summers D. J.;Simard M.;Taras P.;De Nardo G.;Onorato G.;Sciacca C.;Raven G.;Jessop C. P.;Losecco J. M.;Honscheid K.;Kass R.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simi G.;Simonetto F.;Stroili R.;Akar S.;Ben-Haim E.;Bomben M.;Bonneaud G. R.;Briand H.;Calderini G.;Chauveau J.;Leruste P.;Marchiori G.;Ocariz J.;Biasini M.;Manoni E.;Rossi A.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;Carpinelli M.;Casarosa G.;Chrzaszcz M.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Oberhof B.;Paoloni E.;Rama M.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Lopes Pegna D.;Olsen J.;Smith A. J. S.;Anulli F.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Gaspero M.;Pilloni A.;Piredda G.;Bunger C.;Dittrich S.;Grunberg O.;Hess M.;Leddig T.;Voss C.;Waldi R.;Adye T.;Olaiya E. O.;Wilson F. F.;Emery S.;Vasseur G.;Aston D.;Bard D. J.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dorfan J.;Dubois-Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Ebert M.;Field R. C.;Fulsom B. G.;Graham M. T.;Hast C.;Innes W. R.;Kim P.;Leith D. W. G. S.;Luitz S.;Luth V.;Macfarlane D. B.;Muller D. R.;Neal H.;Pulliam T.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Schindler R. H.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Va'Vra J.;Wisniewski W. J.;Wulsin H. W.;Purohit M. V.;Wilson J. R.;Randle-Conde A.;Sekula S. J.;Bellis M.;Burchat P. R.;Puccio E. M. T.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Gorodeisky R.;Guttman N.;Peimer D. R.;Soffer A.;Spanier S. M.;Ritchie J. L.;Schwitters R. F.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;De Mori F.;Filippi A.;Gamba D.;Lanceri L.;Vitale L.;Martinez-Vidal F.;Oyanguren A.;Albert J.;Banerjee S.;Beaulieu A.;Bernlochner F. U.;Choi H. H. F.;King G. J.;Kowalewski R.;Lewczuk M. J.;Lueck T.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Tasneem N.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Latham T. E.;Band H. R.;Dasu S.;Pan Y.;Prepost R.;Wu S. L.
2015
Abstract
Charge asymmetry in the processes e+e-→μ+μ-γ and e+e-→π+π-γ is measured using 232 fb-1 of data collected with the BABAR detector at e+e- center-of-mass energies near 10.58 GeV. An observable is introduced and shown to be very robust against detector asymmetries while keeping a large sensitivity to the physical charge asymmetry that results from the interference between initial- and final-state radiation (FSR). The asymmetry is determined as a function of the invariant mass of the final-state tracks from production threshold to a few GeV/c2. It is compared to the expectation from QED for e+e-→μ+μ-γ, and from theoretical models for e+e-→π+π-γ. A clear interference pattern is observed in e+e-→π+π-γ, particularly in the vicinity of the f2(1270) resonance. The inferred rate of lowest-order FSR production is consistent with the QED expectation for e+e-→μ+μ-γ, and is negligibly small for e+e-→π+π-γ.
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2015). Measurement of initial-state-final-state radiation interference in the processes e+e- →μ+μ-γ and e+e- →π+π-γ. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 92(7) [10.1103/PhysRevD.92.072015].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
