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We study the processes e+e-→K+K-π+π-γ, K+K-π0π0γ and K+K-K+K-γ, where the photon is radiated from the initial state. About 34600, 4400 and 2300 fully reconstructed events, respectively, are selected from 232fb-1 of BABAR data. The invariant mass of the hadronic final state defines the effective e+e- center-of-mass energy, so that the K+K-π+π-γ data can be compared with direct measurements of the e+e-→K+K-π+π- reaction; no direct measurements exist for the e+e-→K+K-π0π0 or e+e-→K+K-K+K- reactions. Studying the structure of these events, we find contributions from a number of intermediate states, and we extract their cross sections where possible. In particular, we isolate the contribution from e+e-→ (1020)f0(980) and study its structure near threshold. In the charmonium region, we observe the J/ψ in all three final states and several intermediate states, as well as the ψ(2S) in some modes, and measure the corresponding branching fractions. We see no signal for the Y(4260) and obtain an upper limit of BY(4260)→ π+π- •ΓeeY<0.4eV at 90% C.L.
Aubert, B., Bona, M., Boutigny, D., Karyotakis, Y., Lees, J., Poireau, V., et al. (2007). E+e-→K+K-π+π-, K+K-π0π0 and K+K-K+K- cross sections measured with initial-state radiation. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 76(1) [10.1103/PhysRevD.76.012008].
E+e-→K+K-π+π-, K+K-π0π0 and K+K-K+K- cross sections measured with initial-state radiation
Aubert B.;Bona M.;Boutigny D.;Karyotakis Y.;Lees J. P.;Poireau V.;Prudent X.;Tisserand V.;Zghiche A.;Garra Tico J.;Grauges E.;Lopez L.;Palano A.;Eigen G.;Stugu B.;Sun L.;Abrams G. S.;Battaglia M.;Brown D. N.;Button-Shafer J.;Cahn R. N.;Groysman Y.;Jacobsen R. G.;Kadyk J. A.;Kerth L. T.;Kolomensky Yu. G.;Kukartsev G.;Lopes Pegna D.;Lynch G.;Mir L. M.;Orimoto T. J.;Ronan M. T.;Tackmann K.;Wenzel W. A.;Del Amo Sanchez P.;Hawkes C. M.;Watson A. T.;Held T.;Koch H.;Lewandowski B.;Pelizaeus M.;Schroeder T.;Steinke M.;Walker D.;Asgeirsson D. J.;Cuhadar-Donszelmann T.;Fulsom B. G.;Hearty C.;Knecht N. S.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;Khan A.;Saleem M.;Teodorescu L.;Blinov V. E.;Bukin A. D.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Yu. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Yu.;Bondioli M.;Curry S.;Eschrich I.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Lund P.;Mandelkern M.;Martin E. C.;Stoker D. P.;Abachi S.;Buchanan C.;Foulkes S. D.;Gary J. W.;Liu F.;Long O.;Shen B. C.;Zhang L.;Paar H. P.;Rahatlou S.;Sharma V.;Berryhill J. W.;Campagnari C.;Cunha A.;Dahmes B.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;Beck T. W.;Eisner A. M.;Flacco C. J.;Heusch C. A.;Kroseberg J.;Lockman W. S.;Schalk T.;Schumm B. A.;Seiden A.;Williams D. C.;Wilson M. G.;Winstrom L. O.;Chen E.;Cheng C. H.;Fang F.;Hitlin D. G.;Narsky I.;Piatenko T.;Porter F. C.;Mancinelli G.;Meadows B. T.;Mishra K.;Sokoloff M. D.;Blanc F.;Bloom P. C.;Chen S.;Ford W. T.;Hirschauer J. F.;Kreisel A.;Nagel M.;Nauenberg U.;Olivas A.;Smith J. G.;Ulmer K. A.;Wagner S. R.;Zhang J.;Gabareen A. M.;Soffer A.;Toki W. H.;Wilson R. J.;Winklmeier F.;Zeng Q.;Altenburg D. D.;Feltresi E.;Hauke A.;Jasper H.;Merkel J.;Petzold A.;Spaan B.;Wacker K.;Brandt T.;Klose V.;Kobel M. J.;Lacker H. M.;Mader W. F.;Nogowski R.;Schubert J.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Sundermann J. E.;Volk A.;Bernard D.;Bonneaud G. R.;Latour E.;Lombardo V.;Thiebaux Ch.;Verderi M.;Clark P. J.;Gradl W.;Muheim F.;Playfer S.;Robertson A. I.;Xie Y.;Andreotti M.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cecchi A.;Cibinetto G.;Franchini P.;Luppi E.;Negrini M.;Petrella A.;Piemontese L.;Prencipe E.;Santoro V.;Anulli F.;Baldini-Ferroli R.;Calcaterra A.;De Sangro R.;Finocchiaro G.;Pacetti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Buzzo A.;Contri R.;Lo Vetere M.;Macri M. M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Santroni A.;Tosi S.;Chaisanguanthum K. S.;Morii M.;Wu J.;Dubitzky R. S.;Marks J.;Schenk S.;Uwer U.;Bard D. J.;Dauncey P. D.;Flack R. L.;Nash J. A.;Nikolich M. B.;Panduro Vazquez W.;Behera P. K.;Chai X.;Charles M. J.;Mallik U.;Meyer N. T.;Ziegler V.;Cochran J.;Crawley H. B.;Dong L.;Eyges V.;Meyer W. T.;Prell S.;Rosenberg E. I.;Rubin A. E.;Gritsan A. V.;Lae C. K.;Denig A. G.;Fritsch M.;Schott G.;Arnaud N.;Béquilleux J.;Davier M.;Grosdidier G.;Höcker A.;Lepeltier V.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Pruvot S.;Rodier S.;Roudeau P.;Schune M. H.;Serrano J.;Sordini V.;Stocchi A.;Wang W. F.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Chavez C. A.;Forster I. J.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Gamet R.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Schofield K. C.;Touramanis C.;Bevan A. J.;George K. A.;Di Lodovico F.;Menges W.;Sacco R.;Cowan G.;Flaecher H. U.;Hopkins D. A.;Jackson P. S.;McMahon T. R.;Salvatore F.;Wren A. C.;Brown D. N.;Davis C. L.;Allison J.;Barlow N. R.;Barlow R. J.;Chia Y. M.;Edgar C. L.;Lafferty G. D.;West T. J.;Yi J. I.;Anderson J.;Chen C.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Simi G.;Tuggle J. M.;Blaylock G.;Dallapiccola C.;Hertzbach S. S.;Li X.;Moore T. B.;Salvati E.;Saremi S.;Cowan R.;Fisher P. H.;Sciolla G.;Sekula S. J.;Spitznagel M.;Taylor F.;Yamamoto R. K.;Mclachlin S. E.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Lazzaro A.;Palombo F.;Bauer J. M.;Cremaldi L.;Eschenburg V.;Godang R.;Kroeger R.;Sanders D. A.;Summers D. J.;Zhao H. W.;Brunet S.;Côté D.;Simard M.;Taras P.;Viaud F. B.;Nicholson H.;De Nardo G.;Fabozzi F.;Lista L.;Monorchio D.;Sciacca C.;Baak M. A.;Raven G.;Snoek H. L.;Jessop C. P.;LoSecco J. M.;Benelli G.;Corwin L. A.;Gan K. K.;Honscheid K.;Hufnagel D.;Kagan H.;Kass R.;Morris J. P.;Rahimi A. M.;Regensburger J. J.;Ter-Antonyan R.;Wong Q. K.;Blount N. L.;Brau J.;Frey R.;Igonkina O.;Kolb J. A.;Lu M.;Rahmat R.;Sinev N. B.;Strom D.;Strube J.;Torrence E.;Gagliardi N.;Gaz A.;Margoni M.;Morandin M.;Pompili A.;Posocco M.;Rotondo M.;Simonetto F.;Stroili R.;Voci C.;Ben-Haim E.;Briand H.;Chauveau J.;David P.;Del Buono L.;De La Vaissière Ch.;Hamon O.;Leruste Ph.;Malclès J.;Ocariz J.;Perez A.;Gladney L.;Biasini M.;Covarelli R.;Manoni E.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;Carpinelli M.;Cenci R.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Marchiori G.;Mazur M. A.;Morganti M.;Neri N.;Paoloni E.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Haire M.;Biesiada J.;Elmer P.;Lau Y. P.;Lu C.;Olsen J.;Smith A. J. S.;Telnov A. V.;Baracchini E.;Bellini F.;Cavoto G.;D'Orazio A.;Del Re D.;Di Marco E.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Gaspero M.;Jackson P. D.;Li Gioi L.;Mazzoni M. A.;Morganti S.;Piredda G.;Polci F.;Renga F.;Voena C.;Ebert M.;Schröder H.;Waldi R.;Adye T.;Castelli G.;Franek B.;Olaiya E. O.;Ricciardi S.;Roethel W.;Wilson F. F.;Aleksan R.;Emery S.;Escalier M.;Gaidot A.;Ganzhur S. F.;Hamel De Monchenault G.;Kozanecki W.;Legendre M.;Vasseur G.;Yèche Ch.;Zito M.;Chen X. R.;Liu H.;Park W.;Purohit M. V.;Wilson J. R.;Allen M. T.;Aston D.;Bartoldus R.;Bechtle P.;Berger N.;Claus R.;Coleman J. P.;Convery M. R.;Dingfelder J. C.;Dorfan J.;Dubois-Felsmann G. P.;Dujmic D.;Dunwoodie W.;Field R. C.;Glanzman T.;Gowdy S. J.;Graham M. T.;Grenier P.;Hast C.;Hryn'ova T.;Innes W. R.;Kaminski J.;Kelsey M. H.;Kim H.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Li S.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Marsiske H.;Messner R.;Muller D. R.;O'Grady C. P.;Ofte I.;Perazzo A.;Perl M.;Pulliam T.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Schindler R. H.;Schwiening J.;Snyder A.;Stelzer J.;Su D.;Sullivan M. K.;Suzuki K.;Swain S. K.;Thompson J. M.;Va'vra J.;Van Bakel N.;Wagner A. 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2007
Abstract
We study the processes e+e-→K+K-π+π-γ, K+K-π0π0γ and K+K-K+K-γ, where the photon is radiated from the initial state. About 34600, 4400 and 2300 fully reconstructed events, respectively, are selected from 232fb-1 of BABAR data. The invariant mass of the hadronic final state defines the effective e+e- center-of-mass energy, so that the K+K-π+π-γ data can be compared with direct measurements of the e+e-→K+K-π+π- reaction; no direct measurements exist for the e+e-→K+K-π0π0 or e+e-→K+K-K+K- reactions. Studying the structure of these events, we find contributions from a number of intermediate states, and we extract their cross sections where possible. In particular, we isolate the contribution from e+e-→ (1020)f0(980) and study its structure near threshold. In the charmonium region, we observe the J/ψ in all three final states and several intermediate states, as well as the ψ(2S) in some modes, and measure the corresponding branching fractions. We see no signal for the Y(4260) and obtain an upper limit of BY(4260)→ π+π- •ΓeeY<0.4eV at 90% C.L.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
