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We present branching fraction measurements for the decays B0→ρ0K *0, B0→f 0K *0, and B0→ρ -K *+, where K * is an S-wave (Kπ)0* or a K *(892) meson; we also measure B0→f 0K2*(1430)0. For the K *(892) channels, we report measurements of longitudinal polarization fractions (for ρ final states) and direct CP violation asymmetries. These results are obtained from a sample of (471.0±2.8) ×106 BB̄ pairs collected with the BABAR detector at the PEP-II asymmetric-energy e +e - collider at the SLAC National Accelerator Laboratory. We observe ρ0K *(892)0, ρ0(Kπ)0*0, f 0K *(892)0, and ρ -K *(892) + with greater than 5σ significance, including systematics. We report first evidence for f 0(Kπ)0*0 and f 0K2*(1430)0, and place an upper limit on ρ -(Kπ)0*+. Our results in the K *(892) channels are consistent with no direct CP violation.
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Garra Tico, J., Grauges, E., Martinelli, M., et al. (2012). B0 meson decays to ρ0K *0, f 0K *0, and ρ -K *+, including higher K * resonances. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 85(7) [10.1103/PhysRevD.85.072005].
B0 meson decays to ρ0K *0, f 0K *0, and ρ -K *+, including higher K * resonances
Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Garra Tico J.;Grauges E.;Martinelli M.;Milanes D. A.;Palano A.;Pappagallo M.;Eigen G.;Stugu B.;Sun L.;Brown D. N.;Kerth L. T.;Kolomensky Y.u. G.;Lynch G.;Koch H.;Schroeder T.;Asgeirsson D. J.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;Khan A.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Kravchenko E. A.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.u.;Yushkov A. N.;Bondioli M.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Mandelkern M.;Stoker D. P.;Atmacan H.;Gary J. W.;Liu F.;Long O.;Vitug G. M.;Campagnari C.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;West C. A.;Eisner A. M.;Kroseberg J.;Lockman W. S.;Martinez A. J.;Schalk T.;Schumm B. A.;Seiden A.;Cheng C. H.;Doll D. A.;Echenard B.;Flood K. T.;Hitlin D. G.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Rakitin A. Y.;Andreassen R.;Dubrovin M. S.;Meadows B. T.;Sokoloff M. D.;Bloom P. C.;Ford W. T.;Gaz A.;Nagel M.;Nauenberg U.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Ayad R.;Toki W. H.;Spaan B.;Kobel M. J.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Bernard D.;Verderi M.;Clark P. J.;Playfer S.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Garzia I.;Luppi E.;Munerato M.;Negrini M.;Piemontese L.;Baldini Ferroli R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Nicolaci M.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Contri R.;Guido E.;Lo Vetere M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Bhuyan B.;Prasad V.;Lee C. L.;Morii M.;Edwards A. J.;Adametz A.;Marks J.;Uwer U.;Bernlochner F. U.;Ebert M.;Lacker H. M.;Lueck T.;Dauncey P. D.;Tibbetts M.;Behera P. K.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Meyer W. T.;Prell S.;Rosenberg E. I.;Rubin A. E.;Gritsan A. V.;Guo Z. J.;Arnaud N.;Davier M.;Grosdidier G.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Malaescu B.;Roudeau P.;Schune M. H.;Stocchi A.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Bingham I.;Chavez C. A.;Coleman J. P.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Sacco R.;Sigamani M.;Cowan G.;Paramesvaran S.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Fritsch M.;Gradl W.;Hafner A.;Prencipe E.;Alwyn K. E.;Bailey D.;Barlow R. J.;Jackson G.;Lafferty G. D.;Cenci R.;Hamilton B.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Simi G.;Dallapiccola C.;Cowan R.;Dujmic D.;Sciolla G.;Lindemann D.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Schram M.;Biassoni P.;Lazzaro A.;Lombardo V.;Neri N.;Palombo F.;Stracka S.;Cremaldi L.;Godang R.;Kroeger R.;Sonnek P.;Summers D. J.;Nguyen X.;Taras P.;De Nardo G.;Monorchio D.;Onorato G.;Sciacca C.;Raven G.;Snoek H. L.;Jessop C. P.;Knoepfel K. J.;LoSecco J. M.;Wang W. F.;Honscheid K.;Kass R.;Brau J.;Frey R.;Sinev N. B.;Strom D.;Torrence E.;Feltresi E.;Gagliardi N.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simonetto F.;Stroili R.;Ben Haim E.;Bomben M.;Bonneaud G. R.;Briand H.;Calderini G.;Chauveau J.;Hamon O.;Leruste P.h.;Marchiori G.;Ocariz J.;Sitt S.;Biasini M.;Manoni E.;Pacetti S.;Rossi A.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;CARPINELLI, Massimo;Casarosa G.;Cervelli A.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Oberhof B.;Paoloni E.;Perez A.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Pegna D. Lopes;Lu C.;Olsen J.;Smith A. J. S.;Telnov A. V.;Anulli F.;Cavoto G.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Gaspero M.;Gioi L. Li;Mazzoni M. A.;Piredda G.;Buenger C.;Gruenberg O.;Hartmann T.;Leddig T.;Schroeder H.;Waldi R.;Adye T.;Olaiya E. O.;Wilson F. F.;Emery S.;de Monchenault G. Hamel;Vasseur G.;Yeche C.h.;Aston D.;Bard D. J.;Bartoldus R.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dorfan J.;Dubois Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Field R. C.;Sevilla M. Franco;Fulsom B. G.;Gabareen A. M.;Graham M. T.;Grenier P.;Hast C.;Innes W. R.;Kelsey M. H.;Kim H.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Lewis P.;Li S.;Lindquist B.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Muller D. R.;Neal H.;Nelson S.;Ofte I.;Perl M.;Pulliam T.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Santoro V.;Schindler R. H.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Va'vra J.;Wagner A. P.;Weaver M.;Wisniewski W. J.;Wittgen M.;Wright D. H.;Wulsin H. W.;Yarritu A. K.;Young C. C.;Ziegler V.;Park W.;Purohit M. V.;White R. M.;Wilson J. R.;Randle Conde A.;Sekula S. J.;Bellis M.;Benitez J. F.;Burchat P. R.;Miyashita T. S.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Gorodeisky R.;Guttman N.;Peimer D. R.;Soffer A.;Lund P.;Spanier S. M.;Eckmann R.;Ritchie J. L.;Ruland A. M.;Schilling C. J.;Schwitters R. F.;Wray B. C.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;Gamba D.;Lanceri L.;Vitale L.;Martinez Vidal F.;Oyanguren A.;Ahmed H.;Albert J.;Banerjee S.w.;Choi H. H. F.;King G. J.;Kowalewski R.;Lewczuk M. J.;Lindsay C.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Latham T. E.;Puccio E. M. T.;Band H. R.;Dasu S.;Pan Y.;Prepost R.;Vuosalo C. O.;Wu S. L.
2012
Abstract
We present branching fraction measurements for the decays B0→ρ0K *0, B0→f 0K *0, and B0→ρ -K *+, where K * is an S-wave (Kπ)0* or a K *(892) meson; we also measure B0→f 0K2*(1430)0. For the K *(892) channels, we report measurements of longitudinal polarization fractions (for ρ final states) and direct CP violation asymmetries. These results are obtained from a sample of (471.0±2.8) ×106 BB̄ pairs collected with the BABAR detector at the PEP-II asymmetric-energy e +e - collider at the SLAC National Accelerator Laboratory. We observe ρ0K *(892)0, ρ0(Kπ)0*0, f 0K *(892)0, and ρ -K *(892) + with greater than 5σ significance, including systematics. We report first evidence for f 0(Kπ)0*0 and f 0K2*(1430)0, and place an upper limit on ρ -(Kπ)0*+. Our results in the K *(892) channels are consistent with no direct CP violation.
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Garra Tico, J., Grauges, E., Martinelli, M., et al. (2012). B0 meson decays to ρ0K *0, f 0K *0, and ρ -K *+, including higher K * resonances. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 85(7) [10.1103/PhysRevD.85.072005].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
