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We search for the flavor-changing neutral-current decays B→K(*) νν̄, and the invisible decays J/ψ→νν̄ and ψ(2S)→νν̄ via B→K(*) J/ψ and B→K(*) ψ(2S), respectively, using a data sample of 471×106 BB̄ pairs collected by the BABAR experiment. We fully reconstruct the hadronic decay of one of the B mesons in the Υ(4S)→BB̄ decay, and search for the B→K(*) νν̄ decay in the rest of the event. We observe no significant excess of signal decays over background and report branching fraction upper limits of B(B+→K +νν̄)<3.7×10-5, B(B0→K0νν ̄)<8.1×10-5, B(B+→K *+νν̄)<11.6×10-5, B(B0→K*0νν̄)<9.3×10-5, and combined upper limits of B(B→Kνν̄)<3.2×10-5 and B(B→K*νν̄)<7.9×10-5, all at the 90% confidence level. For the invisible quarkonium decays, we report branching fraction upper limits of B(J/ψ→νν̄)<3. 9×10-3 and B(ψ(2S)→νν̄)<15. 5×10-3 at the 90% confidence level. Using the improved kinematic resolution achieved from hadronic reconstruction, we also provide partial branching fraction limits for the B→K(* νν̄ decays over the full kinematic spectrum.
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2013). Search for B→K(*) vv̄ and invisible quarkonium decays. PHYSICAL REVIEW D, PARTICLES, FIELDS, GRAVITATION, AND COSMOLOGY, 87(11) [10.1103/PhysRevD.87.112005].
Search for B→K(*) vv̄ and invisible quarkonium decays
Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Grauges E.;Palano A.;Eigen G.;Stugu B.;Brown D. N.;Kerth L. T.;Kolomensky Y.u. G.;Lee M.;Lynch G.;Koch H.;Schroeder T.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;So R. Y.;Khan A.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Kravchenko E. A.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skovpen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.u.;Yushkov A. N.;Kirkby D.;Lankford A. J.;Mandelkern M.;Dey B.;Gary J. W.;Long O.;Vitug G. M.;Campagnari C.;Sevilla M. Franco;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;West C. A.;Eisner A. M.;Lockman W. S.;Martinez A. J.;Schumm B. A.;Seiden A.;Chao D. S.;Cheng C. H.;Echenard B.;Flood K. T.;Hitlin D. G.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Andreassen R.;Huard Z.;Meadows B. T.;Sokoloff M. D.;Sun L.;Bloom P. C.;Ford W. T.;Gaz A.;Nauenberg U.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Ayad R.;Toki W. H.;Spaan B.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Bernard D.;Verderi M.;Playfer S.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Garzia I.;Luppi E.;Piemontese L.;Santoro V.;Baldini Ferroli R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Martellotti S.;Patteri P.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Contri R.;Guido E.;Lo Vetere M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Bhuyan B.;Prasad V.;Morii M.;Adametz A.;Uwer U.;Lacker H. M.;Dauncey P. D.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Meyer W. T.;Prell S.;Rubin A. E.;Gritsan A. V.;Arnaud N.;Davier M.;Derkach D.;Grosdidier G.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Malaescu B.;Roudeau P.;Stocchi A.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Coleman J. P.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico F.;Sacco R.;Cowan G.;Bougher J.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Fritsch M.;Gradl W.;Griessinger K.;Hafner A.;Prencipe E.;Barlow R. J.;Lafferty G. D.;Behn E.;Cenci R.;Hamilton B.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Cowan R.;Dujmic D.;Sciolla G.;Cheaib R.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Biassoni P.;Neri N.;Palombo F.;Cremaldi L.;Godang R.;Sonnek P.;Summers D. J.;Nguyen X.;Simard M.;Taras P.;De Nardo G.;Monorchio D.;Onorato G.;Sciacca C.;Martinelli M.;Raven G.;Jessop C. P.;LoSecco J. M.;Honscheid K.;Kass R.;Brau J.;Frey R.;Sinev N. B.;Strom D.;Torrence E.;Feltresi E.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simi G.;Simonetto F.;Stroili R.;Akar S.;Ben Haim E.;Bomben M.;Bonneaud G. R.;Briand H.;Calderini G.;Chauveau J.;Leruste P.h.;Marchiori G.;Ocariz J.;Sitt S.;Biasini M.;Manoni E.;Pacetti S.;Rossi A.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;CARPINELLI, Massimo;Casarosa G.;Cervelli A.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Oberhof B.;Paoloni E.;Perez A.;Rizzo G.;Walsh J. J.;Pegna D. Lopes;Olsen J.;Smith A. J. S.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni F.;Gaspero M.;Gioi L. Li;Piredda G.;Buenger C.;Gruenberg O.;Hartmann T.;Leddig T.;Voss C.;Waldi R.;Adye T.;Olaiya E. O.;Wilson F. F.;Emery S.;de Monchenault G. Hamel;Vasseur G.;Yeche C.h.;Anulli F.;Aston D.;Bard D. J.;Benitez J. F.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dorfan J.;Dubois Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Ebert M.;Field R. C.;Fulsom B. G.;Gabareen A. M.;Graham M. T.;Hast C.;Innes W. R.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Lewis P.;Lindemann D.;Lindquist B.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Muller D. R.;Neal H.;Nelson S.;Perl M.;Pulliam T.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Schindler R. H.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Va'vra J.;Wagner A. P.;Wang W. F.;Wisniewski W. J.;Wittgen M.;Wright D. H.;Wulsin H. W.;Ziegler V.;Park W.;Purohit M. V.;White R. M.;Wilson J. R.;Randle Conde A.;Sekula S. J.;Bellis M.;Burchat P. R.;Miyashita T. S.;Puccio E. M. T.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Gorodeisky R.;Guttman N.;Peimer D. R.;Soffer A.;Spanier S. M.;Ritchie J. L.;Ruland A. M.;Schwitters R. F.;Wray B. C.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;De Mori F.;Filippi A.;Gamba D.;Zambito S.;Lanceri L.;Vitale L.;Martinez Vidal F.;Oyanguren A.;Villanueva Perez P.;Ahmed H.;Albert J.;Banerjee S.w.;Bernlochner F. U.;Choi H. H. F.;King G. J.;Kowalewski R.;Lewczuk M. J.;Lueck T.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Tasneem N.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Latham T. E.;Band H. R.;Dasu S.;Pan Y.;Prepost R.;Wu S. L.
2013
Abstract
We search for the flavor-changing neutral-current decays B→K(*) νν̄, and the invisible decays J/ψ→νν̄ and ψ(2S)→νν̄ via B→K(*) J/ψ and B→K(*) ψ(2S), respectively, using a data sample of 471×106 BB̄ pairs collected by the BABAR experiment. We fully reconstruct the hadronic decay of one of the B mesons in the Υ(4S)→BB̄ decay, and search for the B→K(*) νν̄ decay in the rest of the event. We observe no significant excess of signal decays over background and report branching fraction upper limits of B(B+→K +νν̄)<3.7×10-5, B(B0→K0νν ̄)<8.1×10-5, B(B+→K *+νν̄)<11.6×10-5, B(B0→K*0νν̄)<9.3×10-5, and combined upper limits of B(B→Kνν̄)<3.2×10-5 and B(B→K*νν̄)<7.9×10-5, all at the 90% confidence level. For the invisible quarkonium decays, we report branching fraction upper limits of B(J/ψ→νν̄)<3. 9×10-3 and B(ψ(2S)→νν̄)<15. 5×10-3 at the 90% confidence level. Using the improved kinematic resolution achieved from hadronic reconstruction, we also provide partial branching fraction limits for the B→K(* νν̄ decays over the full kinematic spectrum.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
