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We describe a measurement of the time-integrated luminosity of the data collected by the BABAR experiment at the PEP-II asymmetric-energy e+e- collider at the γ(4S), γ(3S), and γ(2S) resonances and in a continuum region below each resonance. We measure the time-integrated luminosity by counting e+ e-→e+e- and (for the γ(4S) only) e+e-→μ+μ- candidate events, allowing additional photons in the final state. We use data-corrected simulation to determine the cross-sections and reconstruction efficiencies for these processes, as well as the major backgrounds. Due to the large cross-sections of e+e-→e+e- and e+e-→μ+μ-, the statistical uncertainties of the measurement are substantially smaller than the systematic uncertainties. The dominant systematic uncertainties are due to observed differences between data and simulation, as well as uncertainties on the cross-sections. For data collected on the γ(3S) and γ(2S) resonances, an additional uncertainty arises due to γ→ e+e-X background. For data collected off the γ resonances, we estimate an additional uncertainty due to time dependent efficiency variations, which can affect the short off-resonance runs. The relative uncertainties on the luminosities of the on-resonance (off-resonance) samples are 0.43% (0.43%) for the γ(4S), 0.58% (0.72%) for the γ(3S), and 0.68% (0.88%) for the γ(2S).
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2013). Time-integrated luminosity recorded by the BABAR detector at the PEP-II e+e- collider. NUCLEAR INSTRUMENTS & METHODS IN PHYSICS RESEARCH. SECTION A, ACCELERATORS, SPECTROMETERS, DETECTORS AND ASSOCIATED EQUIPMENT, 726, 203-213 [10.1016/j.nima.2013.04.029].
Time-integrated luminosity recorded by the BABAR detector at the PEP-II e+e- collider
Lees J. P.;Poireau V.;Tisserand V.;Grauges E.;Palano A.;Eigen G.;Stugu B.;Brown D. N.;Kerth L.t.;Kolomensky Y.u. G.;Lynch G.;Koch H.;Schroeder T.;Asgeirsson D. J.;Hearty C.;Mattison T. S.;McKenna J. A.;So R. Y.;Khan A.;Blinov V. E.;Buzykaev A. R.;Druzhinin V. P.;Golubev V. B.;Kravchenko E. A.;Onuchin A. P.;Serednyakov S. I.;Skoypen Y.u. I.;Solodov E. P.;Todyshev K. Y.u.;Yushkov A. N.;Kirkby D.;Lankford At;Mandelkern M.;Dey B.;Gary J. W.;Long O.;Vitug G. M.;Campagnari C.;Franco Sevilla M.;Hong T. M.;Kovalskyi D.;Richman J. D.;West C. A.;Eisner A. M.;Lockman W. S.;Martinez A. J.;Schumm B. A.;Seiden A.;Chao D. S.;Cheng C. H.;Echenard B.;Flood K. T.;Hitlin D. G.;Ongmongkolkul P.;Porter F. C.;Rakitin A. Y.;Andreassen R.;Huard Z.;Meadows B. T.;Sokoloff M. D.;Sue L.;Bloom P. C.;Ford W. T.;Gaz A.;Nauenberg U.;Smith J. G.;Wagner S. R.;Ayad R.;Toki W. H.;Spaan B.;Schubert K. R.;Schwierz R.;Bernard D.;Verderi M.;Clark P. J.;Playfer S.;Bettoni D.;Bozzi C.;Calabrese R.;Cibinetto G.;Fioravanti E.;Garzia I.;Luppi E.;Piemontese L.;Santoro V.;Baldini Ferroliw R.;Calcaterra A.;de Sangro R.;Finocchiaro G.;Patteri R.;Peruzzi I. M.;Piccolo M.;Rama M.;Zallo A.;Contri R.;Guido E.;Lo Vetere M.;Monge M. R.;Passaggio S.;Patrignani C.;Robutti E.;Bhuyan B.;Prasad V.;Morii M.;Adametz A.;Uwer U.;Lacker H. M.;Lueck T.;Dauncey P. D.;Mallik U.;Chen C.;Cochran J.;Meyer W. T.;Prell S.;Rubin A. E.;Gritsan A. V.;Arnaud N.;Davier M.;Derkach D.;Grosdidier G.;Le Diberder F.;Lutz A. M.;Malaescu B.;Roudeau P.;Schune M. H.;Stocchi A.;Wormser G.;Lange D. J.;Wright D. M.;Burke J. P.;Coleman J. P.;Fry J. R.;Gabathuler E.;Gamet R.;Hutchcroft D. E.;Payne D. J.;Touramanis C.;Bevan A. J.;Di Lodovico E.;Sacco R.;Sigamani M.;Cowan G.;Brown D. N.;Davis C. L.;Denig A. G.;Fritsch M.;Gradl W.;Griessinger K.;Hafner A.;Prencipe E.;Barlow R. J.;Lafferty G. D.;Behn E.;Cenci R.;Hamilton B.;Jawahery A.;Roberts D. A.;Dallapiccola C.;Cowan R.;Dujmic D.;Sciolla G.;Cheaib R.;Patel P. M.;Robertson S. H.;Biassoni R.;Neri N.;Palombo E.;Cremaldi L.;Godang R.;Kroeger R.;Sonnek R.;Summers D. J.;Nguyen X.;Simard M.;Taras R.;De Nardo G.;Monorchio D.;Onorato G.;Sciacca C.;Martinelli M.;Raven G.;Jessop C. P.;LoSecco J. M.;Honscheid K.;Kass R.;Brau J.;Frey R.;Sinev N. B.;Strom D.;Torrence E.;Feltresi E.;Gagliardi N.;Margoni M.;Morandin M.;Posocco M.;Rotondo M.;Simi G.;Simonetto E.;Stroili R.;Akar S.;Ben Haim E.;Bomben M.;Bonneaud G. R.;Briand H.;Calderini G.;Chauveau J.;Hamon O.;Leruste P.h.;Marchiori G.;Ocariz J.;Sitt S.;Biasini M.;Manoni E.;Pacetti S.;Rossi A.;Angelini C.;Batignani G.;Bettarini S.;CARPINELLI, Massimo;Casarosa G.;Cervelli A.;Forti F.;Giorgi M. A.;Lusiani A.;Oberhof B.;Paoloni E.;Perez A.;Rizzo G.;Walsh J.;Pegna D. Lopes;Olsen J.;Smith A. J. S.;Anulli E.;Faccini R.;Ferrarotto F.;Ferroni E.;Gaspero M.;Gioi L. Li;Mazzoni M. A.;Piredda G.;Buenger C.;Gruenberg O.;Hartmann T.;Leddig T.;Voss C.;Waldi R.;Adye T.;Olaiya E. O.;Wilson F. F.;Emery S.;de Monchenault G. Hamel;Vasseur G.;Yeche C.h.;Aston D.;Bard D. J.;Benitez J. F.;Cartaro C.;Convery M. R.;Dorfan J.;Dubois Felsmann G. P.;Dunwoodie W.;Ebert M.;Field R. C.;Fulsom B. G.;Gabareen A. M.;Graham M. T.;Hast C.;Innes W. R.;Kelsey M. H.;Kim P.;Kocian M. L.;Leith D. W. G. S.;Lewis R.;Lindemann D.;Lindquist B.;Luitz S.;Luth V.;Lynch H. L.;MacFarlane D. B.;Muller D. R.;Neal H.;Nelson S.;Perl M.;Pulliam T.;Ratcliff B. N.;Roodman A.;Salnikov A. A.;Schindler R. H.;Snyder A.;Su D.;Sullivan M. K.;Va'vra J.;Wagner A. P.;Wang W. F.;Wisniewski W. J.;Wittgen M.;Wright D. H.;Wulsin H. W.;Ziegler V.;Park W.;Purohit M. V.;White R. M.;Wilson J. R.;Randle Conde A.;Sekula S. J.;Bellis M.;Burchat P. R.;Miyashita T. S.;Puccio E. M. T.;Alam M. S.;Ernst J. A.;Gorodeisky R.;Guttman N.;Peimer D. R.;Soffer A.;Spanier S. M.;Ritchie J. L.;Ruland A. M.;Schwitters R. F.;Wray B. C.;Izen J. M.;Lou X. C.;Bianchi F.;Gamba D.;Zambito S.;Lanceri L.;Vitale L.;Martinez Vidal F.;Oyanguren A.;Villanueva Perez R.;Ahmed H.;Albert J. J.;Banerjee S.w.;Bernlochner F. U.;Choi H. H. F.;King G. J.;Kowalewski R.;Lewczuk M. J. J.;Nugent I. M.;Roney J. M.;Sobie R. J.;Tasneem N.;Gershon T. J.;Harrison P. F.;Latham T. E.;Band H. R.;Dasu S.;Pan Y.;Prepost R.;Wu S. L.
2013
Abstract
We describe a measurement of the time-integrated luminosity of the data collected by the BABAR experiment at the PEP-II asymmetric-energy e+e- collider at the γ(4S), γ(3S), and γ(2S) resonances and in a continuum region below each resonance. We measure the time-integrated luminosity by counting e+ e-→e+e- and (for the γ(4S) only) e+e-→μ+μ- candidate events, allowing additional photons in the final state. We use data-corrected simulation to determine the cross-sections and reconstruction efficiencies for these processes, as well as the major backgrounds. Due to the large cross-sections of e+e-→e+e- and e+e-→μ+μ-, the statistical uncertainties of the measurement are substantially smaller than the systematic uncertainties. The dominant systematic uncertainties are due to observed differences between data and simulation, as well as uncertainties on the cross-sections. For data collected on the γ(3S) and γ(2S) resonances, an additional uncertainty arises due to γ→ e+e-X background. For data collected off the γ resonances, we estimate an additional uncertainty due to time dependent efficiency variations, which can affect the short off-resonance runs. The relative uncertainties on the luminosities of the on-resonance (off-resonance) samples are 0.43% (0.43%) for the γ(4S), 0.58% (0.72%) for the γ(3S), and 0.68% (0.88%) for the γ(2S).
Lees, J., Poireau, V., Tisserand, V., Grauges, E., Palano, A., Eigen, G., et al. (2013). Time-integrated luminosity recorded by the BABAR detector at the PEP-II e+e- collider. NUCLEAR INSTRUMENTS & METHODS IN PHYSICS RESEARCH. SECTION A, ACCELERATORS, SPECTROMETERS, DETECTORS AND ASSOCIATED EQUIPMENT, 726, 203-213 [10.1016/j.nima.2013.04.029].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla propria produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2021-2023 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione. La simulazione si basa sui dati IRIS e sugli indicatori bibliometrici alla data indicata e non tiene conto di eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori. La simulazione può differire dall'esito di un’eventuale domanda ASN sia per errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS, sia per la variabilità dei dati bibliometrici nel tempo. Si consideri che Anvur calcola i valori degli indicatori all'ultima data utile per la presentazione delle domande.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle specifiche raccolte sul tavolo ER del Focus Group IRIS coordinato dall’Università di Modena e Reggio Emilia e delle regole riportate nel DM 598/2018 e allegata Tabella A. Cineca, l’Università di Modena e Reggio Emilia e il Focus Group IRIS non si assumono alcuna responsabilità in merito all’uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione. Si specifica inoltre che la simulazione contiene calcoli effettuati con dati e algoritmi di pubblico dominio e deve quindi essere considerata come un mero ausilio al calcolo svolgibile manualmente o con strumenti equivalenti.
